یاری فایل

مرجع دانلود فایل ,تحقیق , پروژه , پایان نامه , فایل فلش گوشی

یاری فایل

مرجع دانلود فایل ,تحقیق , پروژه , پایان نامه , فایل فلش گوشی

مقاله در مورد گــــــرما وقانون گازها16

اختصاصی از یاری فایل مقاله در مورد گــــــرما وقانون گازها16 دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

فرمت فایل word  و قابل ویرایش و پرینت

تعداد صفحات: 31

 

گــــــرما وقانون گازها

دما : معیاری است برای سنجش سردی وگرمی اجسام ( تعریف عملیاتی گرما)

دماسنجی : راه وروش اندازه گیری دما را دماسنجی می گویند .

راحت ترین وسیله برای اندازه گیری دما حس لامسه است ولی به دودلیل مورد استفاده قرار نمی گیرد : 1- دما را بطورتقریبی می تواند اندازه گیرد 2- حس لامسه دچار اشتباه می شود

یکای دما : درجه سلیسوس است ( سانتی گراد ).

دما را با نماد C برای سلیسوس نشان می دهند وعلامت آن θC می باشد.

دردرجه بندی سلیسوس پائین ترین دما ( نقطه ثابت پایینی ) دمای یخ درحال ذوب درفشاراستاندارد (0C°) است وبالاترین دما ( نقطه ثابت بالایی) دمای بخار آب جوش خالص درفشاراستاندارد (100C°) است وبین 0 و100 به 100 درجه مساوی تقسیم شده که هرقسمت 1C° است .

تذکر : البته زیرصفر وبالای صفر را به همین قسمت درجه بندی شده است اما زیر صفر منفی است .

صفر مطلق ( کلوین) : بالاترین دما حد معینی ندارد مثلا دمای داخل خورشید که 150000000درجه سانتی گراد است ولی پایین ترین دمای ممکن که تا به حال شناخته شده °C15/273- است که به طورتقریب °C273- می گیریم که به آن صفر مطلق می گویند.

تذکر: این دما بوسیله انبساط کردن گاز به دست آمده زیرا هرچه گاز را منبسط کنیم دمای آن کاهش می یابد .

دمای کلوین : اگر به دمای سانتی گراد عدد 273 را اضافه کنیم دما برحسب کلوین بدست می آید ‍ Tk=θ°c+273

دما برحسب سانتی گراد دما برحسب کلوین

تذکر : دردمای کلوین عدد منفی وجود ندارد زیرا پایین ترین دما θ=-273˚C است Tk=-273+273=0

تذکر: دما برحسب کلوین وسانتی گراد درهیچ دمایی برابر نیست .

درجه بندی فارنهایت : اگر دمای سانتی گراد را درعدد 8/1 ضرب کنیم وبا 32 جمع کنیم عدد فارنهایت بدست می آید . 1/8C°+32 F°=

مثال : درچه دمایی سانتی گراد وکلوین برابر است :

F°=C° 1/8 C°+32 -0/8C°=32 C°= -40 F°= -40

مثال : دمای بدن سالم °C 37 است این دما برحسب کلوین چقدراست ؟

θ˚C= 37 Tk= 273+37=310˚k

مثال : اختلاف دمای جسمی برحسب فارنهایت یا سانتی گراد برابر 40 است دمای جسم چند درجه فارنهایت است ؟

F-C= 40 F= 40+C F= 8/1C˚+32

F=8/1C˚+32 40+C˚=8/1C˚+32

8/-C˚==8- C˚= / 8-0.8 = 10C˚

F=40 +10= 50˚F

مثال : دمای جسمی برحسب درجه سانتی گراد دوبرابر دمای آن برحسب فارنهایت است دمای جسم چند درجه سانتی گراد وچند درجه فارنهایت است ؟

C˚= 2F˚ F˚= 8/1 C˚ +32

F˚=8/1*2F˚+32 F˚=6/3F˚+32 6/2F˚=32 F˚=6/2-/32 C˚=2F˚=6/2-/32*2

دما سنج : وسایلی هستند که به تغییرات دما حساس هستند وبرای اندازه گیری دقیق دما به کار می روند

انواع دما سنج ها :

دماسنج های انبساطی : دماسنجهایی هستند که براساس انبساط وانقباض مایع درون آنان کار می کند که معروفترین آنها دماسنج جیوه ای والکلی هستند .

دماسنج گازی : که براساس تغییر فشار گاز درحجم ثابت کار می کند وگاز درون دماسنج یک گاز کامل است .

تذکر: کمیتهای دماسنجی دردماسنجهای مختلف فرق دارد یعنی ممکن است تغییر حجم – تغییرارتفاع – تغییررنگ – تغییرمقاومت وغیره باشد .

دماسنج فرینه : دماسنجی است که کمترین وبیشترین دمای یک محیط را در شبانه روز نشان می دهد که به آن دماسنج ماگزیمم ومینیمم می گویند که درهواشناسی وپرورش گل استفاده می شود .

دماسنج پزشکی : این دماسنج با دماسنج جیوه ای معمولی متفاوت است :

مخزن دماسنج نازک است تا تبادل گرمایی راحت تر صورت گیرد

لوله آن را به صورت ذره بین می سازند که تا دما راحت ترخوانده شود.

دربالای مخزن یک برآمدگی وجود دارد که جیوه به سرعت به مخزن برنگردد.

درجه بندی آن بین 35 تا 45 درجه است چون دمای طبیعی بدن ˚C37 است.

دماسنج ترموکوپل : ازدوسیم فلزی غیرهمجنس ساخته شده است که دردونقطه به یکدیگر اتصال داده شده اند یک اتصال دردمای ثابت قرارمی گیرد واتصال دیگر دریک جسم با دمای مجهول . مشاهده می شود که درمدارجریان الکتریکی برقرار می شود هرچه اختلاف دمای دوجسم بیشتر باشد جریان بیشتر است .

A آمپرمترحساس

دمای ثابت دمای مجهول

ویژگی های این دماسنج نسبت به دماسنج های دیگر

اتصال ها کوتاه است بنابراین به تغییرات دما خیلی حساس است .

دماهای خیلی کوچک حتی تا 001/ سانتی گراد را نشان می دهد .

دماهای خیلی زیاد هم نشان می دهد .

تذکر : اختلاف دما برحسب سانتی گراد وکلوین برابر است .

Δθ˚c = ΔT˚k

یعنی اگر دمای جسمی c˚20تغییر کند دمای آن جسم ˚ĸ20تغییر کرده است .

تذکر : ولی اختلاف دما برحسب کلوین وسانتی گراد با 8/1 فارنهایت برابراست .

Δθ˚c=ΔT˚k= 8/1ΔF˚

مثال : نمودارTk˚و θ˚c را رسم کنید. T˚k

273

θ˚c 273-

تغییر مولکولی دما :

چون با افزایش دما انرژی درونی جسم زیاد می شود ( وبرعکس) ، حرکت مولکولی سریعتر وانرژی جنبش مولکولی بیشتر می شود .

دما : برابراست با انرژی جنبشی متوسط مولکولهای سازنده جسم .

تذکر: دما با انرژی درونی متفاوت است ممکن است دمای جسمی زیاد باشد وانرژی درونی آن کم باشد ، مثلاَ دمای یک فنجان آب داغ بیشتر از آب دریا است


دانلود با لینک مستقیم


مقاله در مورد گــــــرما وقانون گازها16

سمینار کارشناسی ارشد شیمی بررسی ضریب نفوذ گازها در نفت خام

اختصاصی از یاری فایل سمینار کارشناسی ارشد شیمی بررسی ضریب نفوذ گازها در نفت خام دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

سمینار کارشناسی ارشد شیمی بررسی ضریب نفوذ گازها در نفت خام


سمینار کارشناسی ارشد شیمی بررسی ضریب نفوذ گازها در نفت خام

این محصول در قالب پی دی اف و 76 صفحه می باشد.

این سمینار جهت ارائه در مقطع کارشناسی ارشد شیمی-فرآیند طراحی و تدوین گردیده است. و شامل کلیه موارد مورد نیاز سمینار ارشد این رشته می باشد. نمونه های مشابه این عنوان با قیمت بسیار بالایی در اینترنت به فروش می رسد.گروه تخصصی ما این سمینار را با قیمت ناچیز جهت استفاده دانشجویان عزیز در رابطه به منبع اطلاعاتی در اختیار شما قرار می دهند. حق مالکیت معنوی این اثر مربوط به نگارنده است. و فقط جهت استفاده از منابع اطلاعاتی و بالا بردن سطح علمی شما در این سایت قرار گرفته است.

چکیده
نفوذ ملکولی یکی از عوامل مؤثر در تزریق امتزاجی گاز به مخازن نفتی جهت ازدیاد برداشت می باشد.
اختلاف گرادیان غلظت بین گاز و نفت درون مخزن باعث انتقال جرم بین دو فاز شده که در نهایت منجر به
حلالیت گاز در نفت می شود که این فرآیند با کاهش ویسکوزیته نفت و تثبیت فشار مخزن باعث بهتر جاروب
کردن نفت بخصوص نفت چسبیده به جداره های محیط متخلخل سنگ می گردد.
در این فرآیند پارامتر نفوذ ملکولی به عنوان پارامتر کنترل کننده ازدیاد برداشت دارای اهمیت بوده و
همچنین پیش بینی دقیق مقدار ضریب نفوذ گازها در هیدروکربن های مایع،یکی از پارامتر های اساسی برای
شبیه سازی مخازن می باشد.در این تحقیق چند مدل محاسبه ضریب نفوذ سیستم های دو جزئی گاز در نفت یا
می باشند. Riazi, Zhang, مایعات هیدروکربوری معرفی شده است که از جمله آنها روش
می باشد. این روش PVT از متداول ترین روش های آزمایشگاهی محاسبه ضریب نفوذ استفاده از سل
شامل مانیتور کردن فصل مشترک و بررسی تغییرات فشار سل با زمان است ، سپس با استفاده از مدل سازی
ریاضی داده ها ضریب نفوذ محاسبه می شود.همچنین در پایان ارتباط ضریب نفوذ یا پارامترهای فیزیکی از قبیل
دما،فشار،ویسکوزیته،و …. بررسی شده که با توجه به تحقیقات انجام شده ضریب نفوذ با دما و اختلاف غلظت
جسم نفوذکننده نسبت مستقیم و با ویسکوزیته نسبت عکس دارد.

مقدمه
در پروژه های بازیافت نفت ،گاز به دلایل مختلف از جمله تثبیت فشار مخزن و ازدیاد برداشت به درون
مخزن تزدیق و مقدار گازی که از بالا به نفت تزریق می شود در نفت حل می شود، باعث کاهش ویسکوزیته،
کشش سطحی و دانسیته شده که تحقیقات نشان می دهد سرعت حل شدن گاز در هیدروکربن های مایع (نفت
خام) به ضریب نفوذ بستگی دارد.در مخازن نفت تخمین سرعت انتقال جرم برای تعیین میزان گاز نفوذ کرده در
نفت در تزریق گاز لازم می باشد. پس یکی از مهمترین خواص در محاسبات سرعت انتقال جرم ،ضریب نفوذ می
باشد . تولید از مخازن نفتی با روش تخلیه طبیعی تنها به برداشت کسر کوچکی از کل نفت (حدود 10 تا 15
درصد) در جای اولیه منجر می شود. این مقدار بستگی به عوامل متعددی از جمله چگونگی مکانیسم
رانش،خواص سنگ و سیال مخزن و …. دارد.
از این رو مقوله مهمی به نام ازدیاد برداشت از مخازن نفتی مطرح شده است که اگر چه با هدف تثبیت
فشار، کاهش ویسکوزیته برداشت از مخزن را تا حد معینی بالا می برد ؛ اما با این وجود هنوز قسمت اعظم نفت
در زیرزمین باقی می ماند. به طور کلی بر اساس زمان برداشت از مخازن، بازیابی به سه دسته برداشت نوع اول
،دوم و سوم دسته بندی می شوند.
در برداشت نوع اول نیروی محرکه اختلاف فشار مخزن و فشار انتهای چاه تولید می باشد. در این روش
تنها 10 تا 20 % از کل نفت قابل بازیابی است در برداشت نوع دوم ،مخازن گازی تحت تأثیر تزریق گاز یا رانش
طبیعی آب برای تخلیه قرار می گیرند . در بازیابی نوع سوم ،روش های حرارتی تزریق گاز و مواد شیمیایی انجام
می گیرد که می تواند بازیابی هیدروکربنها را به طور اساسی افزایش دهد.تزریق گاز در ازدیاد برداشت یکی از
مؤثرترین و اقتصادی ترین روش ها است.
در سال های اخیر مسأله ی میزان انتقال جرم ،بخصوص در مخازن شکاف دار به هنگامیکه یک گاز به
مخزن نفت جهت بازیافت تزریق می گردد مورد توجه و اهمیت فراوان قرار گرفته است . بر اثر استخراج از این
مخازن حالت تعادلی که در میلیون ها سال در این مخازن شکل گرفته به هم خورده و مواد از جایی با غلظت
زیاد به محلی باغلظت کم وارد می شوند. میزان سرعتی که مواد تحت آن حرکت می کنند در هر نقطه و در هر
جهتی به گرادیان غلظت در آن نقطه و جهت بستگی دارد. در مخازن نفتی بدست آوردن نرخ انتقال جرم به
وسیله ی نفوذ مولکولی در محاسبه ی مقدار گاز نفوذی به داخل نفت در پروژه های تزریق گاز ضروری می
باشد.
با توجه به موارد فوق و موارد دیگری از کاربرد ضریب نفوذ ملکولی در مخازن نفتی به اهمیت تعیین
دقیق ضریب نفوذ ملکولی پی می بریم ؛اما با توجه به این اهمیت هنوز هم رابطه ای که بتواند مقدار قابل قبولی
برای محاسبه ضریب نفوذ ملکولی به ما بدهد وجود ندارد .در ادامه ی این بخش تاریخچه ای از تلاش های انجام
شده در این زمینه در سال های گذشته را بیان می کنیم.

اولین اندازه گیری ضریب نفوذ ملکولی در سیستمهای هیدروکربنی توسط
, ودر سال 1971 Woessner, در سال 1956 انجام شد . در سال 1969 Reamer آن توسط
در سال 1995 Riazi در سال 1988 و Renner ، در سال 1976 Sigmund تحقیقاتی را انجام دادند Mckay
تکنیک هایی برای محاسبه ی ضریب نفوذ مولکولی برای سیستم های هیدروکربنی در فشارهای بالا گزارش
دادند که بیشتر این کارها به دلیل محدودیت های دستگاهی، در محدوده فشارهای پایین تر از فشار مخزنی
انجام شده است.
علاوه بر اینها برای محاسبه ی ضریب نفوذ از داده های آزمایشگاهی تقریب های زیاد و مختلفی برای
مدل کردن داده ها در نظر گرفته می شد، که این دلیل اصلی برای اختلاف در ضریب نفوذ ملکولی اندازه گیری
شده در شرایط یکسان برای یک سیستم یکسان توسط افراد مختلف می باشد. برای مثال ؛سیگموند
30 را برای ضریب ×10 -9 m/sec 311 مقدار 2 k 37/7 و درجه حرارت bar در سال 1976 در فشار Sigmund
7 را ×10-9 m / sec در همین شرایط و سیستم مقدار 2 (Graue) نفوذ متان –پروپان گزارش داد . در حالیکه
گزارش داده بود که این اختلاف برای سیستم های مایع در فشار بالا بیشتر هم خواهد شد.
به طور کلی روش های مختلفی برای اندازه گیری ضریب نفوذدر سیستم های هیدروکربوری مورد
استفاده گرفته است که در فصل 3 ، چند روش به تفصیل آورده شده است.
در این جا لازم است به نکته اشاره کرد که اغلب ضرائب نفوذ بدست آمده توسط محققین به روش های
می باشند و چون نفت مخلوط تعداد زیادی از هیدروکربورها (Binary) گفته شده برای سیستم های دو جزئی
می باشد. مقادیر دو جزئی بایستی به مقادیر چند جزئی تبدیل گردند که در این زمینه نیز هنوز رابطه صحیحی
(Porous وجود ندارد اغلب ضرائب بدست آمده توسط محققین در توده سیال می باشد. وجود محیط متخلخل
ضریب نفوذ را کاهش می دهد که مقدار کاهش تابع درجه تخلخل و ساختمان داخلی محیط متخلخل media)
می باشد و در پایان ذکر این نکته لازم است که محاسبه ضریب نفوذ در مخلوط های چند جزئی و همچنین
تأثیر مخزن بر روی ضریب نفوذ هنوز در مرحله شناسایی می باشد.


دانلود با لینک مستقیم


سمینار کارشناسی ارشد شیمی بررسی ضریب نفوذ گازها در نفت خام

منظومه شمسی

اختصاصی از یاری فایل منظومه شمسی دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

منظومه شمسی


منظومه شمسی

درباره چگونگی بوجود آمده سیاره‌ها نظریه‌های گوناگونی وجود دارد بعضی از دانشمندان عقیده دارند که همه سیاره‌های منظومه شمسی بین 5 تا 6 هزار میلیون سال پیش پدید آمده‌اند در آن زمان خورشید هنوز ستاره جوانی بود یعنی مدت زیادی از پدید آمدن خود خورشید نمی‌گذشت.

خورشید به هنگام حرکت در فضا از میان ابرهای بسیار بزرگی از گاز و غبار عبور کرد. نیروی جاذبه خورشید قسمتی از این گازها و ذره‌های غبار را به سوی خود کشید به این ترتیب دایره‌ای از ذرات کوچک و گاز در اطراف خورشید جمع شد. این دایره به دور خورشید می‌چرخید کم کم ذره‌ها یکدیگر را جذب کردند و به هم پیوستند از این پیوستن، توده‌های کوچکی از غبار و گاز پدید آمد.

 

این فایل دارای 84 صفحه می باشد.


دانلود با لینک مستقیم


منظومه شمسی

جزوه آموزشی درس دینامیک گازها (Gas Dynamics)

اختصاصی از یاری فایل جزوه آموزشی درس دینامیک گازها (Gas Dynamics) دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

جزوه آموزشی درس دینامیک گازها (Gas Dynamics)


جزوه آموزشی درس دینامیک گازها (Gas Dynamics)

 

 

 

 

 

 

 

جزوه آموزشی درس دینامیک گازها (Gas Dynamics)، جزوه ای جامع و کاربردی از درس دینامیک گازها است که مشتمل بر 116 صفحه، با فرمت pdf، به زبان فارسی مفهومی، همراه با تصاویر، دیاگرام، فرمول ها، روابط ریاضی و ذکر نکات مهم و کاربردی توسط دکتر سیف الله سعد الدین به ترتیب زیر گردآوری شده است:

  • فصل 1: معادلات اصلی جریان تراکم پذیر
  • فصل 2: انتشار موج در محیط تراکم پذیر
  • فصل 3: جریان آیزنتروپیک گاز کامل
  • فصل 4: موج ضربه ای عمودی
  • فصل 5: کاربرد موج های ضربه ای
  • فصل 6: موج ضربه ای مایل
  • فصل 7: امواج پرانتل مایل
  • فصل 8: کاربردهای موج مایل

عناوین کلی که در این جزوه راجع به آن بحث می شود عبارتند از:

  • قوانین کلی حاکم بر گازها از نظر حجم کنترل
  • معادله حالت گاز کامل و جریان آیزنتروپیک از مجاری با سطح مقطع متغیر
  • جریان مافوق صوت همراه موج ضربه ای
  • جریان تراکم پذیر همراه با اصطکاک
  • جریان تراکم پذیر همراه با انتقال حرارت

جهت خرید جزوه آموزشی درس دینامیک گازها (Gas Dynamics) به مبلغ فقط 2000 تومان و دانلود آن بر لینک پرداخت و دانلود در پنجره زیر کلیک نمایید.

!!لطفا قبل از خرید از فرشگاه اینترنتی کتیا طراح برتر قیمت محصولات ما را با سایر فروشگاه ها و محصولات آن ها مقایسه نمایید!!

!!!تخفیف ویژه برای کاربران ویژه!!!

با خرید حداقل 10000 (ده هزارتومان) از محصولات فروشگاه اینترنتی کتیا طراح برتر برای شما کد تخفیف ارسال خواهد شد. با داشتن این کد از این پس می توانید سایر محصولات فروشگاه را با 20% تخفیف خریداری نمایید. کافی است پس از انجام 10000 تومان خرید موفق عبارت درخواست کد تخفیف و ایمیل که موقع خرید ثبت نمودید را به شماره موبایل 09365876274 ارسال نمایید. همکاران ما پس از بررسی درخواست، کد تخفیف را به شماره شما پیامک خواهند نمود.


دانلود با لینک مستقیم


جزوه آموزشی درس دینامیک گازها (Gas Dynamics)